| 21970318 23552 19854 932 1алые габариты, высокая надёжность, технологичность изготовления, экономичность. Применение ферритовых сердечников (ФС) в качестве запоминающих элементов памяти обусловлено их свойством сохранять после намагничивания одно из двух возможных устойчивых магнитных состояний, соответствующих значениям остаточной магнитной индукции (+Вr или -Вr), что позволяет им хранить информацию, представленную в двоичном коде. Если по проводу, пронизывающему кольцевой ФС (рис.), пропускать импульсы тока (разной полярности), достаточные для создания магнитного поля Нт > НС(НС - коэрцитивная сила), то можно управлять магнитным состоянием ФС. Под действием перемагничивающего поля +Нт ФС после снятия поля оказывается в состоянии +Вr; эту операцию принято наз. "записью 1". Для "записи 0" подают импульс тока, создающий поле -Нт, после воздействия к-рого ФС оказывается в состоянии - Вr. Сигнал, возникающий в проводе считывания ФС при изменении значения его магнитной индукции от +Вr до -Вr, наз. сигналом "считывания 1"; при "считывании О" магнитная индукция в ФС меняется незначительно и считанный сигнал оказывается значительно меньше сигнала "считывания 1". Процесс считывания сопровождается "стиранием" хранившейся информации, т. к. при этом ФС всегда переводится в состояние -Вr, т. е. записывается 0.
Поле Нт может быть создано либо одним импульсом тока, протекающим по одному проводу записи, либо неск. импульсами тока (обычно двумя), протекающими одновременно по разным проводам, причём каждый из импульсов создает поле, равное или меньше Нm/2, в отдельности недостаточное для изменения магнитного состояния ФС. Способ создания перемагничивающего поля требуемой напряжённости посредством суммирования в одном ФС частичных магнитных полей от двух и более импульсов тока наз. принципом совпадения токов. Этот принцип используется в большинстве совр. Ф. з. у.
В Ф. з. у. все ФС собираются в ферритовые матрицы; в состав Ф. з. у. входят неск. таких матриц (иногда неск. десятков). Расположение ФС в матрице, внутренние (в матрице) и внешние (между матрицами) соединения проводов записи и считывания выбираются так, чтобы уменьшить количество электронной аппаратуры управления и повысить надёжность функционирования Ф. з. у. при заданном быстродействии и ёмкости. Наиболее распространены три системы организации Ф. з. у.: 3-мерная (или с плоской выборкой, полутоковая, матричная, типа ХУ), 2-мерная (с непосредств. выборкой, полного тока, линейная, типа Z), 2,5-мерная (занимает промежуточное положение между 3- и 2-мерной). Соответственно эти системы обозначают символами 3D, 2D и 2,5D (D - начальная буква англ/ dimension - измерение, координата). Применение той или иной системы организации Ф. з. у. зависит от конкретных требований, предъявляемых к памяти ЭВМ: в Ф. з. у. малой ёмкости и высокого быстродействия обычно используют систему 2D; при средней ёмкости и высоком быстродействии или большой ёмкости и среднем быстродействии - 2,5D; при большой ёмкости и малом быстродействии - 3D. В состав Ф. з. у. входят сотни транзисторов, тысячи полупроводниковых диодов, сотни интегральных микросхем, миллионы ФС. Поэтому при создании Ф. з. у. большой ёмкости необходимо обеспечивать идентичность характеристик и параметров элементов, особенно ФС, и экономичность данного запоминающего устройства. Наиболее экономичны запоминающие устройства с системой организации 3D; наименее экономична - 2D. Ф. з. у. с системой организации 2.5D позволяет при сравнительно небольших затратах получать высокое быстродействие при больших ёмкостях, что предопределяет перспективность её использования в совр. ЭВМ.
Лит.: КрайзмерЛ.П., Быстродействующие ферромагнитные запоминающие устройства, М. - Л., 1964; Бардиж В. В., Магнитные элементы цифровых вычислительных машин, 2 изд., М., 1974; Китович В. В., Магнитные и магнитооптические оперативные запоминающие устройства, 2 изд., М., 1975; Шигин А. Г., Дерюгин А. А., Цифровые вычислительные машины. Память ЦВМ, М., 1975. А. В. Гусев.
ФЕРРИТОВЫЙ СЕРДЕЧНИК, магнитопровод из феррита. Благодаря очень малой удельной электропроводности ферритов в материале Ф. с. при перемагничивании практически не возникают вихревые токи и, следовательно, отсутствуют потери энергии, что обусловливает возможность использования Ф. с. в paдиоэлектронной аппаратуре, работающей в диапазоне радиочастот. Осн. области применения Ф. с.- радиотехника, автоматика, телемеханика и вычислит. техника. Технология произ-ва Ф. с. основана на методах порошковой металлургии. Из смеси порошков исходных веществ прессуют сердечники нужной формы. Спекание производят при темп-ре 850-1500 °С в воздушной среде с последующим медленным (в течение неск. ч) охлаждением. Магнитные и диэлектрич. свойства Ф. с. зависят от состава смеси, процентного содержания исходных компонентов в ней и режима термич. обработки, меняя к-рые можно получать Ф. с. с заданными свойствами, напр. с высокой начальной магнитной проницаемостью (для использования в высокочастотных и импульсных трансформаторах), или с прямоугольной петлей магнитного гистерезиса (для использования в запоминающих устройствах).
Методы порошковой металлургии позволяют изготовлять Ф. с. разных форм (П- и Ш-образные; кольцевые, или броневые; сложной конфигурации, с неск. отверстиями в одной или разных плоскостях и др.) и различных размеров (от неск. см до десятых долей мм). Наиболее распространены кольцевые Ф. с. с прямоугольной петлей гистерезиса, у к-рых после намагничивания и снятия намагничивающего поля сколь угодно долго сохраняется одно из двух возможных устойчивых магнитных состояний, соответствующих двум значениям остаточной магнитной индукции (+Вr и -Вr). Это свойство Ф с. обусловило их преимущественное использование как элементов памяти в запоминающих устройствах и логических элементах (напр., в ферритди-одных ячейках, ферриттранзисторных ячейках). Перемагничивание Ф. с. (его перевод из одного магнитного состояния в другое) производится магнитным полем тока, пропускаемого по обмоткам Ф. с. Время перемагничивания зависит от амплитуды и фронта импульса тока, коэрцитивной силы, прямоугольности петли гистерезиса и от геометрич. размеров сердечника; оно лежит в пределах от десятых долей мксек до неск. мксек. Кольцевые Ф. с. с непрямоугольной петлей гистерезиса применяют гл. обр. в импульсных трансформаторах и ВЧ дросселях.
Лит.: Пирогов А. И., Шамаев
Ю. М., Магнитные сердечники для устройств автоматики и вычислительной техники, 3 изд., М., 1973; Бардиж В. В., Магнитные элементы цифровых вычислительных машин, 2 изд., М., 1974. А. В. Гусев.
ФЕРРИТТРАНЗИСТОРНАЯ ЯЧЕЙКА, импульсный элемент устройств автоматики и вычислит. техники, выполненный на одном или неск. кольцевых феррито-вых сердечниках с прямоугольной петлей гистерезиса и транзисторе. Простейшая Ф. я. (рис.) содержит один феррито-вый сердечник. На сердечник намотаны: одна или неск. обмоток записи, на к-рые поступают входные электрич. импульсы; одна или неск. обмоток считывания, на к-рые подаются импульсы опроса; выходная обмотка, на к-рой при перемагни-чивании сердечника появляется считанный сигнал. Транзистор усиливает сигнал и обеспечивает разделение цепей, что устраняет возможность нежелательного прохождения сигналов в обратном направлении при последоват. соединении неск.
Ф. я. В статич. состоянии транзистор заперт напряжением смещения. При записи сигнал, возникающий на выходной обмотке, ещё больше запирает транзистор. При считывании сигнал на выходной обмотке компенсирует действие напряжения смещения, транзистор отпирается и усиливает считанный сигнал. Ф.я.конструктивно выполняют в отд. корпусе как самостоят. модуль.
Ф. я. лишены ряда недостатков, присущих ферритдиодным ячейкам; они просты, надёжны, имеют хорошие экс-плуатац. характеристики, но обладают сравнительно малым быстродействием (~105 переключений в сек). На базе Ф. я. в 60-х гг. 20 в. разработаны логические элементы для специализированных ЦВМ; Ф. я. получили применение также в устройствах автоматики (делители частоты, сдвигающие регистры и; т. п.) и телемеханики. Однако технологич. сложность изготовления Ф. я. ограничила масштабы их производства; с появлением интегральных микросхем Ф. я. стали применяться редко.
Лит.: Ионов И. П., Магнитные элементы дискретного действия, М., 1968; Тутевич В. Н., Телемеханика, М., 1973; Бардиж В. В., Магнитные элементы цифровых вычислительных машин, 2 изд., М., 1974.
А. В. Гусев.
ФЕРРИТЫ, химич. соединения окиси железа Fe2O3 с окислами других металлов. У многих Ф. сочетаются высокая намагниченность и полупроводниковые или диэлектрич. свойства, благодаря чему они получили широкое применение как магнитные материалы в радиотехнике, радиоэлектронике, вычислит. технике. В состав Ф. входят анионы кислорода О2-, образующие остов их кристаллич. решётки; в промежутках между ионами кислорода располагаются катионы Fe3+, имеющие меньший радиус, чем анионы О2-, и катионы Meк+1 металлов, к-рые могут иметь радиусы различной величины и разные валентности k. Существующее между катионами и анионами кулонов-ское (электростатическое) взаимодействие приводит к формированию определённой кристаллич. решётки и к определённому расположению в ней катионов. В результате упорядоченного расположения катионов Fe3+ и Mek+ Ф. обладают ферримагнетизмом и для них характерны достаточно высокие значения намагниченности и точек Кюри. Различают Ф.-шпинели, Ф.-гранаты, ортоферриты и гексаферриты.
Ферриты-шпинели имеют структуру минерала шпинели с общей формулой MeFe2O4, где Me - Ni2+, Со2+, Fe2+, Mn2+, Mg2+, Li1+, Cu2+. Элементарная ячейка Ф.-шпинели представляет собой куб, образуемый 8 молекулами MeOFe2O3 и состоящий из 32 анионов О2-, между к-рыми имеется 64 тетра-эдрических (А) и 32 октаэдрических (В) промежутков, частично заселённых катионами Fe3+ и Me2+ (рис. 1). В зависимости от того, какие ионы и в каком порядке занимают промежутки А и В, различают прямые шпинели (немагнитные) и обращённые шпинели (ферримагнитные). В обращённых шпинелях половина ионов Fe3+ находится в тетраэдрич. промежутках, а в окта-эдрич. промежутках - 2-я половина ионов Fe3+ и ионы Ме2+. При этом намагниченность Мл октаэдрич. подрешётки больше тетраэдрической МВ, что приводит к возникновению ферримагнетизма.
Ферриты-гранаты редкоземельных элементов R3+ (Gd3+,Tb3+,Dy3+, Но3+, Er3+, Sm3+, Eu3+) и иттрия Y3+ имеют кубич. структуру граната с общей формулой R3Fe5O12. Элементарная ячейка Ф.-гранатов содержит 8 молекул R3Fe5O1.,; в неё входит 96 ионов О2- , 24 иона R3+ и 40 ионов Fe3+. В Ф.-гранатах имеется три типа промежутков, в к-рых размещаются катионы: большая часть ионов Fe3+ занимает тетраэдриче-ские (d), меньшая часть ионов Fe3+ - октаэдрические (а) и ионы R3+ - додека-эдрич. места (с). Соотношение величин и направлений намагниченностей катионов, занимающих промежутки d, а, с, показано на рис. 2.
Схема простейшей ферриттранзисторной ячейки: ФС - ферритовый сердечник; Т - транзистор; w3 - обмотка записи; wc - обмотка считывания; w6 - выходная обмотка; Еcм - напряжение смещения; Еп - напряжение питания; RK - сопротивление в цепи коллектора; RH- нагрузка.
Рис. 1. Кристаллическая структура ферритов-шпинелей: а - схематическое изображение элементарной ячейки шпинельной структуры (её удобно делить на 8 равных частей - октантов); б - расположение ионов в смежных октантах ячейки (заштрихованном и белом), белые кружки - ионы О2-, чёрные - ионы металла в октаэдрических и тет-раэдрических промежутках; в - ион металла в тетраэдрическом промежутке; г - нон металла в октаэдрическом промежутке.
Рис. 2. Схематическое изображение величин и направлений векторов намагниченности катионов, образующих магнитные подрешёткя d, а и с в ферритах-гранатах.
Ортоферритами наз. группу Ф. с орторомбической кристаллич. структурой. Их образуют редкоземельные элементы или иттрий по общей формуле RFeO3. Ортоферриты изоморфны минералу перовскиту (см. Изоморфизм). По сравнению с Ф.-гранатами они имеют небольшую намагниченность, т. к. обладают неколлинеарным антиферромагнетизмом (слабым ферромагнетизмом) и только при очень низких темп-pax (порядка неск. К и ниже) - ферримагнетизмом.
Ферриты гексагональной структуры (гексаферриты) имеют общую формулу MeO(Fe2O3), где Me - ионы Ва, Sr или Рb. Элементарная ячейка кристаллич. решётки гексаферритов состоит из 38 анионов О2-, 24 катионов Fe3+ и 2 катионов Ме2+ (Ва2+, Sr2+ или Рb2+). Ячейка построена из двух шпинельных блоков, разделённых между собой ионами Рb2+ (Ва2+ или Sr2+), О2- и Fe3+. Если окиси железа и бария спекать совместно с соответствующими количествами следующих металлов: Mn, Cr, Co, Ni, Zn, то можно получить ряд новых оксидных ферримагнетиков.
Нек-рые гексаферриты обладают высокой коэрцитивной силой и применяются для изготовления постоянных магнитов. Большинство Ф. со структурой шпинели, феррит-гранат иттрия и нек-рые гексаферриты используются как магнитно-мягкие материалы.
При введении примесей и создании не-стехеометричности состава (переменности состава как по катионам, так и по кислороду) электрич. сопротивление Ф. изменяется в широких пределах. Ф. в полупроводниковой технике не применяются из-за низкой подвижности носителей тока. Синтез поликристаллич. Ф. осуществляется по технологии изготовления керамики. Из смеси исходных окислов прессуют изделия нужной формы, к-рые подвергают затем спеканию при темп-рах от 900 °С до 1500 0С на воздухе или в спец. газовых средах.
Монокристаллич. Ф. выращиваются методами Чохральского, Вернейля и др. (см. Монокристалл).
Лит.: Рабкин Л. И., Соскин С. А., Эпштейн Б. Ш., Ферриты. Строение, свойства, технология производства, Л., 1968; Смит Я., Вейн X., Ферриты, пер. с англ., М., 1962; Гуревич А. Г., Магнитный резонанс в ферритах и антиферромагнетиках, М., 1973. К. П. Белов.
ФЕРРО, Даль Ферро (Dal Ferro) Сципион (1465, Болонья,- 1526, близ Болоньи), итальянский математик. С 1496 проф. Болонского ун-та. С именем Ф. связано открытие правила решения в радикалах кубич. уравнений вида: х3 + рх = q.
Лит.: Стройк Д. Я., Краткий очерк истории математики, пер. с нем., 2 изд., М.,1969.
ФЕРРО, Иерро (Ferro, Hierro), остров в Атлантич. ок., в группе Канарских о-вов. Терр. Испании. Пл. 275 км2. Нас. 5,5 тыс. чел. (1970). Выс. до 1501 м. Горячие источники. Климат тропич. сухой. Растительность с преобладанием эндемичных видов (Канарская сосна, дикая финиковая пальма). Земледелие, виноградарство; разврдят коз, овец, кр. рог. скот. Гл. город - Вальверде. До 1884 через Ф. (ок. 18° з. д.) проводили меридиан, к-рьга в ряде стран был принят за начальный.
ФЕРРО..., ФЕРР... (от лат. ferrum - железо), в химич., технич. и др. терминах составная часть, означающая отношение к железу; см., напр., Феррит, Ферросплавы.
ФЕРРОБОР, ферросплав, содержащий 10-25% В, по 2-5% Si и А1 (остальное Fe); получают в руднотермич. печах
алюминотермич. способом (см. Алюминотермия) из боратовой руды или борного ангидрида. Ф. и др. сплавы Fe с В (фер-роборал, грейнал) используются для легирования, раскисления и модифицирования стали.
ФЕРРОВАНАДИЙ, ферросплав, содержащий 35-45% V, 1-3% Si, 0,5- 1,5% А1 (остальное Fe и примеси); выплавляют в электропечах силикотермич. способом (см. Силикотермия) из пятиокиси ванадия (85-95% У2Оз), получаемой химико-металлургич. переработкой железованадиевого концентрата. Ф. применяют гл. обр. для легирования стали. Наряду с Ф. выпускаются силикова-надий, выплавляемый в электропечах, а также металлич. ванадий и богатый Ф. (до 80% V), получаемые внепечным алю-минотермич. способом (см. Алюминотермия).
ФЕРРОВОЛЬФРАМ, ферросплав, содержащий 68-72% или 78-86% W, до 7% Мо (остальное Fe и примеси); выплавляют в руднотермич. печах комбинированным силикотермическим (см. Силикотермия) и углевосстановитель-ным (см. Карботермия) процессом из вольфрамитового и шеелитового концентратов. Готовый Ф. вычерпывают стальными ложками спец. машиной; более богатый Ф. плавят "на блок", к-рый после остывания разбивают. Ф. применяется гл. обр. при производстве инструментальных сталей (напр., быстрорежущей) и жаропрочных сплавов.
ФЕРРОГРАФИЯ, то же, что магнито-графия.
ФЕРРОД [англ. ferrod, от fer(rit) - феррит и rod - стержень], бесконтактный электромагнитный телефонный коммутац. прибор, действие к-рого основано на использовании магнитного насыщения ферромагнетика (т. е. по принципу действия подобный трансформатору с подмагни-чиванием). Служит для реализации ло-гич. функций в управляющих устройствах квазиэлектронных автоматических телефонных станций (напр., для индикации состояния абонентской линии). Осн. элементы Ф. (см. рис.): сердечник, выполненный в виде бруска или стержня из феррита с прямоугольной петлей гистерезиса и низкой коэрцитивной силой; две последовательно соединённые обмотки управления (ОУ); обмотка возбуждения (ОВ); обмотка считывания (ОС).
На ОВ по цепи запроса подаются дву-полярные импульсы тока (обычно амплитудой 0,5 а и длительностью 3-5 мксек). Если ток в ОУ отсутствует, то под действием импульсов возбуждения сердечник перемагничивается и в ОС индуцируются импульсы напряжения (амплитудой ок. 0,2 в), поступающие в оперативное запоминающее устройство автоматической телефонной станции. Если по ОУ протекает постоянный ток, достаточный для намагничивания сердечника до насыщения (обычно от неск. ма до неск. десятков ма), то импульсы в ОС не индуцируются. Ф. Лутов.
ФЕРРОДИНАМИЧЕСКИИ ПРИБОР измерительный, см. в ст. Электродинамический прибор измерительный.
ФЕРРОЗОНД, феррозондовый магнитометр, прибор для измерения и индикации магнитных полей (в основном постоянных или медленно меняющихся) и их градиентов. Действие Ф. основано на изменении магнитного состояния ферромагнетика под воздействием двух магнитных полей разных частот. В простейшем варианте Ф. состоит из стержневого ферромагнитного сердечника и находящихся на нём двух катушек: катушки возбуждения, питаемой переменным током, и измерительной (сигнальной) катушки. В отсутствие измеряемого магнитного поля сердечник под действием переменного магнитного поля, создаваемого током в катушке возбуждения, перемагничивается по симметричному циклу. Изменение магнитного потока, вызванное перемагничиванием сердечника по симметричной кривой, индуцирует в сигнальной катушке эдс, изменяющуюся по гармонич. закону. Если одновременно на сердечник действует измеряемое постоянное или слабо меняющееся магнитное поле, то кривая пере-магничивания изменяет свои размеры и форму и становится несимметричной. При этом изменяется величина и гармонич. состав эдс индукции в сигнальной катушке. В частности, появляются чётные гармонич. составляющие эдс, величина к-рых пропорциональна напряжённости измеряемого поля и к-рые отсутствуют при симметричном цикле перемаг-ничивания.
Как правило, Ф. состоит из двух сердечников с обмотками,. к-рые соединены так, что нечётные гармонич. составляющие практически компенсируются. Гем самым упрощается измерит. аппаратура и повышается чувствительность Ф. Наиболее распространённые феррозондовые установки имеют следующие осн. узлы: генератор переменного тока, питающий обмотку возбуждения, фильтр для нечётных гармонич. составляющих эдс, подключённый на выходе измерит. катушки, усилитель чётных гармоник и выходной измерит. прибор. Ф. обладают очень высокой чувствительностью к магнитному полю (до 10-4 -10-5 а/м).
Ф. применяют для измерения земного магнитного поля и его вариаций (в частности, при поисках полезных ископаемых, создающих локальные аномалии геомагнитного поля); для измерения магнитных полей Луны, планет, межпланетного пространства; для обнаружения ферромагнитных предметов и частиц в неферромагнитной среде (в частности, в хирургии); в системах контроля за качеством выпускаемой продукции (магнитная дефектоскопия и др.).
Схема феррода: ФС - ферритовый стержень; ОУ - обмотка управления (знаками + и - обозначены клеммы, к которым подключается источник постоянного тока); ОВ - обмотка возбуждения; ОС - обмотка считывания; К - эквивалентная цепь с контактом, состояние которого (замкнут либо разомкнут) условно отображает состояние, например, абонентской линии (занята либо свободна); 1В - двуполярные импульсы тока возбуждения.
Лит.: Афанасьев Ю. В., Феррозонды, Л., 1969; Афанасьев Ю. В., Студенцов Н. В., Щелкин А. П., Магнитометрические преобразователи, приборы, установки, Л., 1972; Кифер И. И., Испытания ферромагнитных материалов, 3 изд., М., 1969; Чечурина Е. Н., Приборы для измерения магнитных величин, М., 1969.
И, И. Кифер.
ФЕРРОЗОНДОВАЯ ДЕФЕКТОСКОПИЯ, метод магнитной дефектоскопии, при к-ром измерение искажений магнитного поля, возникающих в местах дефектов в изделиях из ферромагнитных материалов, осуществляется феррозондами. Ф. д. применяется для обнаружения внутр. дефектов (на глубине до 10, иногда 20 мм) обычно в изделиях правильной формы.
ФЕРРОМАГНЕТИЗМ, одно из магнитных состояний кристаллических, как правило, веществ, характеризуемое параллельной ориентацией магнитных моментов атомных носителей магнетизма. Параллельная ориентация магнитных моментов (рис. 1) устанавливается при темп-pax Т ниже критической О (см. Кюри точка) и обусловлена положит. значением энергии межэлектронного обменного взаимодействия (см. Магнетизм). Ферромагнитная упорядоченность магнитных моментов в кристаллах (атомная магнитная стриктура - коллине-арная или неколлинеарная) непосредственно наблюдается и исследуется методами магнитной нейтронографии. Вещества, в к-рых установился ферромагнитный порядок атомных магнитных моментов, называют ферромагнетиками. Магнитная восприимчивость хферромагнетиков положительна (х>0) и достигает значений 104-105гс/э; их намагниченность J (или индукция В = - Н + 4пJ) растёт с увеличением напряжённости магнитного поля Н нелинейно (рис. 2) и в полях 1-100 э достигает предельного значения J, - магнитного насыщения. Значение J зависит также от "магнитной предыстории" образца, это делает зависимость J от Н неоднозначной (наблюдается магнитный гистерезис).
Проявления Ф. в монокристаллах и поликристаллах могут существенно различаться. В ферромагнитных монокристаллах наблюдается магнитная анизотропия (рис. 3) - различие магнитных свойств по разным кристаллографич. направлениям. В поликристаллах с хаотич. распределением ориентации кристаллич. зёрен анизотропия в среднем по образцу отсутствует, но при неоднородном распределении ориентации она может наблюдаться (магнитная текстура).
Магнитные и другие физич. свойства ферромагнетиков обладают специфич. зависимостью от темп-ры Т. Намагниченность насыщения JS имеет наибольшее значение при Т = 0 К и монотонно уменьшается до нуля при Т = 0 (рис. 4).
Выше О ферромагнетик переходит в парамагнитное состояние (см. Парамагнетизм), а в нек-рых случаях (редкоземельные металлы) - в антиферромагнитное. При Н = 0 этот переход, как правило, является фазовым переходом 2-го рода. Температурный ход магнитной проницаемости м (или восприимчивости х) ферромагнетиков имеет явно выраженный максимум вблизи 0. При Т > О восприимчивость х обычно следует Кюри - Вейса закону. При намагничивании ферромагнетиков изменяются их размеры и форма (см. Магнитострикция). Поэтому кривые намагничивания и петли гистерезиса зависят от внеш. напряжений. Наблюдаются также аномалии в величине и температурной зависимост |
